从门到脉冲：门是一个理想化的说法

你说「在 q0 上做一个 X 门」。硬件收到的不是一条指令，而是一段几个 GHz 的微波：有包络、有相位、持续几十纳秒。

门是脉冲的形状

超导比特的驱动可以写成 $H_d(t)=\hbar\Omega(t)(\cos\phi\,X+\sin\phi\,Y)/2$。$\Omega(t)$ 是包络，$\phi$ 是相位。在共振驱动下，布居在两个能级之间来回振荡，叫 Rabi 振荡；旋转角是包络对时间的积分：

$\theta=\int_0^T\Omega(t)\,dt$

所以「转 90°」不是一条抽象指令，而是「把幅度与时长配到积分等于 π/2」。改幅度、改时长、改相位，都是在改这个积分与转轴。离子阱换用激光或微波，脉冲形状不同，逻辑一样：包络决定转多少。

快、泄漏与漂移

脉冲不能太慢：门时间一长，退相干就把相位吃掉了。也不能太快：超导量子比特的非谐性只有几百 MHz，脉冲越短，频谱越宽，越容易把 |1⟩ 也推到 |2⟩，这叫泄漏。工程上把门时间放在几十纳秒，再用 DRAG 修正：给包络加一个正交的小分量，抵消掉通往 |2⟩ 的那条路径。

双比特门同理，只是「形状」变成耦合的开启与关闭曲线。门时间、泄漏、串扰三者互相牵制。

脉冲的参数不是写死的常数。温度变化、磁通漂移、线缆与电子学的老化，都会让共振频率与 Rabi 频率慢慢走。今天调好的 π 脉冲，明天可能只转了 0.98π。

所以实验流程里有一整套周期性重标定：先用 Rabi 振荡找幅度，用 Ramsey 找频率与相位，再用随机基准确认门错误没有变差。校准不是「装机器时做一次」，而是运行的一部分。